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公司名稱(chēng)：化工填料廠家
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聯(lián)系地址：江西萍鄉(xiāng)湘東陶瓷工業(yè)園
晃動(dòng)和震動(dòng)對(duì)規(guī)整填料吸收塔壓降影響
2019-06-18 閱讀：次
內(nèi)徑為 600 mm,填裝有 Mellapak350Y 型金屬孔板波紋填料的塔固定在可實(shí)現(xiàn) 6 個(gè)自由度晃動(dòng)的平臺(tái)上,分別進(jìn)行靜止和晃動(dòng)在不同氣速、噴淋密度下對(duì)填料層壓降影響的試驗(yàn)研究。
研究晃動(dòng)時(shí)填料塔整體以及填料層流道內(nèi)的壓力分布規(guī)律,對(duì) Mellapak350Y 型填料分別建立二維、三維的 CFD 模型,通過(guò)添加 UDF 程序?qū)崿F(xiàn)模型晃動(dòng)條件的引入。
結(jié)果表明:晃動(dòng)對(duì)填料層的整體壓降無(wú)顯著影響,但較大幅度搖擺或搖擺＋搖擺耦合晃動(dòng)在氣速較大時(shí)會(huì)一定程度上壓降;晃動(dòng)會(huì)虛化靜止時(shí)填料層壓降在軸向上的帶狀分布狀態(tài),甚至呈現(xiàn)塊狀式或區(qū)域式分布。
結(jié)果表明:晃動(dòng)對(duì)填料層的整體壓降無(wú)顯著影響,但較大幅度搖擺或搖擺＋搖擺耦合晃動(dòng)在氣速較大時(shí)會(huì)一定程度上壓降;晃動(dòng)會(huì)虛化靜止時(shí)填料層壓降在軸向上的帶狀分布狀態(tài),甚至呈現(xiàn)塊狀式或區(qū)域式分布。
大型浮式液化氣裝置 FLNG( floating liquid natural gas) 作為海上油氣預(yù)處理的重要設(shè)施,具有調(diào)配靈活、節(jié)約成本、的特點(diǎn), 但晃動(dòng)對(duì)
FLNG 上相關(guān)設(shè)備的性能可能有一定影響。 特別塔設(shè)備作為氣預(yù)處理的主要設(shè)施,了解其在海上平臺(tái)的性能狀況具有現(xiàn)實(shí)意義[5-7] 。 壓降是塔器設(shè)備主要性能參數(shù)之一,要求塔器壓降不能過(guò)大, 壓降減小意味著能大大節(jié)省生產(chǎn)中的動(dòng)力消耗,降低操作成本[8-9] 在大多數(shù)分離物系中,操作壓力下降會(huì)使相對(duì)揮發(fā)度上升,這對(duì)于真空操作尤為重要。對(duì)于新塔可以大幅度降低塔高,減小塔徑;對(duì)于老塔可以減小回流比以求節(jié)能或提高產(chǎn)量與產(chǎn)量, 填料塔壓降是表征氣液分布性能好壞的重要指標(biāo)。壓降反映填料塔的傳質(zhì)性能,壓降越大,氣液分布不均,傳質(zhì)性能越差,反之傳質(zhì)性能越好[10-13] 。 筆者通過(guò)試驗(yàn)和模擬相互補(bǔ)充、驗(yàn)證的方法,研究晃動(dòng)條件下規(guī)整填料吸收塔的壓降分布規(guī)律,得出各單自由度晃動(dòng)及兩自由度耦合晃動(dòng)對(duì)規(guī)整填料吸收塔的壓降影響規(guī)律。
1 試驗(yàn)裝置及數(shù)值計(jì)算模型
1. 1 試驗(yàn)裝置及流程
試驗(yàn)采用空氣_ 水物系在承重 1. 5 t 的晃動(dòng)平
臺(tái)上,塔徑為 600 mm,填料層高 2 m 的塔內(nèi)進(jìn)行,考慮到減少晃動(dòng)平臺(tái)的承重, 塔體選用密度較低的
PPR 材質(zhì)塔段,塔內(nèi)填裝 Mellapak350Y 型金屬孔板波紋填料,晃動(dòng)平臺(tái)可實(shí)現(xiàn)橫搖、縱搖、艏搖、橫蕩、縱蕩、垂蕩 6 個(gè)自由度晃動(dòng)及其相互耦合工況。 試驗(yàn)所用測(cè)定晃動(dòng)對(duì)規(guī)整填料影響的裝置如圖 1 所示。
試驗(yàn)時(shí)水由額定功率為 5. 5 kW 的離心式泵經(jīng)
由浮子流量計(jì)泵送至塔頂,空氣由風(fēng)機(jī)在一定壓力下送至塔底,氣液相在塔內(nèi)逆流接觸。 先測(cè)量不同氣速下的干塔壓降,然后測(cè)量濕塔壓降。 具體方法為:在較大萬(wàn)噴方淋數(shù)密據(jù)度及風(fēng)速下進(jìn)行預(yù)液泛,預(yù)液泛保持 30 min 后認(rèn)為填料充分潤(rùn)濕。 然后,固定在某一液體噴淋密度下,逐漸加大氣量并記錄各氣量下壓差直至液泛。 從液泛點(diǎn)開(kāi)始逐漸減少氣量,測(cè)出各氣量下的下行值。 重復(fù)上述測(cè)定,分別測(cè)出噴淋量為 0、10、15 m3 / h 的填料層壓降。 通過(guò)調(diào)節(jié)金屬浮子流量計(jì)控制液體噴淋密度,調(diào)節(jié)風(fēng)機(jī)頻率控制氣速,用 U 型壓差計(jì)測(cè)量壓降。
1. 2 數(shù)值計(jì)算模型建立
1. 2. 1 規(guī)整填料二維模型
為了分析流體在流道內(nèi)流動(dòng)過(guò)程中壓力的變化趨勢(shì),建立規(guī)整填料的二維數(shù)值模型[14-16] ,模型采用 Mellapak350Y 型金屬孔板波紋填料,模型長(zhǎng)度為180 mm,包括氣相出口(63 mm)、液相入口(5 mm),液相出口(3 mm),氣相入口(9 mm),其余各面為壁面,填料板波紋頂部采用弧形過(guò)渡,半徑為 1 mm。
模型如圖 2 所示。
模型采用四邊形結(jié)構(gòu)網(wǎng)格。 對(duì)于規(guī)整填料內(nèi)氣液兩相逆流流動(dòng)過(guò)程,為了保證液膜中至少有 5 個(gè)
網(wǎng)格,將網(wǎng)格大小設(shè)置為 0. 2 mm,所劃分的網(wǎng)格總
數(shù)為 88 632 個(gè)。
氣液兩相均有 2 個(gè)進(jìn)口、2 個(gè)出口。 設(shè)置液相入口為速度入口,速度為 0. 03 m / s;液相出口為壓力出口;氣相入口也為速度入口;氣相出口為壓力出口;壁面為無(wú)滑移壁面。 Fluent 求解器選用 Pressure
Based,非定常計(jì)算方法。 多相流模型選用 Eularian模型,勾選 Multi_Fluid VOF Model 選項(xiàng)。 湍流模型選用 RNGk_ε 湍流模型,參數(shù)為默認(rèn)。 流場(chǎng)計(jì)算選用 SIMPLE 算法。 動(dòng)量方程、湍動(dòng)能方程和湍能耗散方程均釆用二階迎風(fēng)格式,體積分?jǐn)?shù)采用 Modi- fied HRIC 格式。 在液相流動(dòng)過(guò)程中要考慮其重力的影響,設(shè)定重力方向?yàn)? y 軸負(fù)向,重力加速度為
9. 8 m / s2 。
1. 2. 2 規(guī)整填料三維模型
建立規(guī)整填料的三維數(shù)值模型分析流體在整個(gè)塔器內(nèi)部宏觀的流場(chǎng)分布,由于填料的內(nèi)部結(jié)構(gòu)與多孔介質(zhì)模型具有相似性,因此塔體內(nèi)部填料段采用多孔介質(zhì)模型進(jìn)行簡(jiǎn)化處理,其模型如圖 3 所示。
模擬所采用的網(wǎng)格為六面體結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格, 并在結(jié)構(gòu)比較復(fù)雜的液體分布孔處進(jìn)行網(wǎng)格加密。整體網(wǎng)格數(shù)為 140 萬(wàn),經(jīng)過(guò)網(wǎng)格獨(dú)立性檢驗(yàn),網(wǎng)格數(shù)量 與 計(jì) 算 結(jié) 果 無(wú) 關(guān)。 Element Quality 控 制 在
0. 98。 Skewness 均 值 控 制 在 小 于 0. 032, Aspect
Ratio 值為 1. 14,可見(jiàn)劃分的網(wǎng)格質(zhì)量較好, 可進(jìn)行模擬工作。
本次模擬中,數(shù)值計(jì)算模型選擇壓力求解器,瞬態(tài)模擬,重力加速度為9. 8 m / s2 。塔內(nèi)流體雷諾數(shù)較大,故湍流模型可選取標(biāo)準(zhǔn) k _ ε 模型,近壁面處理采用標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)。 數(shù)值計(jì)算模型晃動(dòng)條件的引入通過(guò)添加 UDF 程序來(lái)實(shí)現(xiàn)。 進(jìn)料口處截面定義為速度入口,所有孔口截面進(jìn)行編號(hào)并逐一定義為壓力出口。 入口根據(jù)進(jìn)液流量和入口面積給出入口速度,出口與大氣相連,表壓為零。
2 試驗(yàn)和模擬結(jié)果分析
通過(guò)試驗(yàn)得到干塔時(shí)各工況下壓降隨氣速的變化趨勢(shì)。 介于試驗(yàn)自身的局限,為更全面、直觀地研究填料塔在晃動(dòng)時(shí)的整體壓力分布情況以及填料層流道內(nèi)的壓力分布,利用 FLUENT 分別建立了二維和三維模型。 由于填料塔自身是中心對(duì)稱(chēng)圖形,橫搖與縱搖、橫蕩與縱蕩工況對(duì)填料塔的影響規(guī)律相同。 為了簡(jiǎn)化試驗(yàn)工作量,單自由度晃動(dòng)對(duì)試驗(yàn)結(jié)果選取橫搖、艏搖、橫蕩、縱蕩詳細(xì)分析。 與之對(duì)應(yīng), 數(shù)值模擬的對(duì)象同樣是對(duì)稱(chēng)的回轉(zhuǎn)結(jié)構(gòu),因此模擬分析也同樣選取這幾種晃動(dòng)形式。
2. 1 干塔時(shí)晃動(dòng)對(duì)壓降影響
在開(kāi)始干塔下的試驗(yàn)前,應(yīng)確保填料塔內(nèi)部干燥。 然后通過(guò)調(diào)節(jié)風(fēng)機(jī)的進(jìn)氣頻率改變氣體的進(jìn)口風(fēng)速,終得到不同工況下干塔壓降隨風(fēng)速的變化規(guī)律。 通過(guò)試驗(yàn)測(cè)得的干塔壓降的變化規(guī)律如圖 4 所示。
由圖 4( a) 可知,靜止時(shí)壓降隨氣速的變化關(guān)系為線性變化,氣速越大,壓降越大。 壓降總體在 39
~ 166 Pa / m,壓降整體變化較小。 氣速較低,靜止時(shí)壓降相對(duì)較高;氣速較大時(shí),個(gè)別晃動(dòng)工況下的壓降更高一些。 總體上靜止與幾種單自由度晃動(dòng)的大差值約為 10 Pa / m,差值很小,認(rèn)為單自由度晃動(dòng)對(duì)干塔壓降萬(wàn)基方本數(shù)無(wú)據(jù)影響。
由圖 4( b) 可以看出,各耦合工況下壓降隨氣速的增加仍然是線性變化。 當(dāng)氣速在低于 1. 8 m / s 的范圍內(nèi),靜止以及各耦合晃動(dòng)工況之間壓降差別較小,大差值約 10 Pa / m; 當(dāng)氣速在 1. 8 ~ 2. 4 m / s時(shí),壓降差值,此時(shí)晃動(dòng)對(duì)壓降產(chǎn)生一定影響, 特別是壓降受橫搖 5° ＋縱搖 5° 工況的影響大,大壓降達(dá)到 186 Pa / m 較靜止工況時(shí)大壓降大 20Pa / m 左右。 可見(jiàn)較大幅度耦合晃動(dòng)對(duì)填料層的干塔壓降有一定影響。
2. 2 濕塔時(shí)晃動(dòng)對(duì)壓降影響
為多角度研究晃動(dòng)對(duì)規(guī)整填料壓降的影響規(guī)律,濕塔壓降選取該填料塔操作范圍內(nèi)的 10 和 15 m3 / h 兩種噴淋密度的壓降進(jìn)行研究。 氣速范圍則取決于對(duì)應(yīng)的液泛氣速。
2. 2. 1 10 m3 / h 噴淋量
圖 5 為 10 m3 / h 噴淋量時(shí)各晃動(dòng)下壓降隨氣速變化曲線。 如圖 5( a) 所示,幾種單自由度晃動(dòng)和靜止時(shí)的濕塔壓降曲線基本上沿線性變化,隨著氣速增加,壓降。 從試驗(yàn)數(shù)值上分析,濕塔壓降到干塔壓降的近 2 倍。 兩種平蕩晃動(dòng)與靜止時(shí)的壓降曲線幾乎重合,相差不大,相同氣速下壓降大相差 30 Pa / m 左右。 試驗(yàn)是從泛點(diǎn)氣速開(kāi)始逐漸減小風(fēng)量,測(cè)量壓差的。 從圖 5 ( a) 中可以看出,在氣速大于 2. 1 m / s 之后,壓降的增幅明顯,這是因?yàn)榇藭r(shí)氣速接近液泛氣速,液體不能順暢流下,使得填料表面液膜厚度增加,加大了上升氣體和下降液膜之間的阻力,從而壓降顯著。
根據(jù)圖 5( b) 可知,耦合晃動(dòng)工況的濕塔壓降曲線與靜止工況一樣,基本是線性變化的。 橫搖 2° ＋ 縱搖 2°和橫蕩 100 mm＋縱蕩 100 mm 與靜止時(shí)的壓降曲線相差不大,說(shuō)明平蕩和較小幅度的搖擺對(duì)壓降的變化影響微弱。 而較大幅度的搖擺耦合工況壓降明顯較靜止時(shí)壓降,大差值約為 50 Pa / m。較大壓降差值發(fā)生在氣速為 2. 1 ~ 2. 4 m / s。 液泛使得壓降,也說(shuō)明耦合晃動(dòng)在較大氣速時(shí)對(duì)填料層壓降的影響更大,這是因?yàn)檩^大的氣速使液膜不能順暢下流,搖擺使塔內(nèi)液體在徑向流動(dòng),分布更加不均勻,從而填料表面液膜厚度增加且不穩(wěn)定,從而使氣體上升阻力,壓降。 耦合晃動(dòng)橫搖
5°＋縱搖 5°接近液泛氣速時(shí)的壓降為 343 Pa / m 左右,而橫搖 5° 在近液泛氣速時(shí)的壓降為 323 Pa / m 左右,說(shuō)明較大幅度的耦合晃動(dòng)比單自由度搖擺對(duì)壓降有更大影響。
2. 2. 2 15 m3 / h 噴淋量
圖 6 為噴淋量 15 m3 / h 時(shí)各晃動(dòng)下壓降隨氣速變化曲線。 由圖 6( a) 可知,壓降隨氣速基本呈線性變化,同時(shí)壓降的波動(dòng)程度變大。 此時(shí)曲線波動(dòng)程度較 10 m萬(wàn)3 方/ h數(shù)的據(jù)波動(dòng)程度更大,說(shuō)明在相同氣速條件下,噴淋密度,會(huì)加強(qiáng)晃動(dòng)對(duì)壓降的影響能力。 由于噴淋量,在氣速為 1. 9 m / s 左右時(shí)就已達(dá)到液泛點(diǎn)。 氣速較小時(shí),壓降隨氣速變化幅度較小,而氣速達(dá)到 1. 14 m / s 特別是 1. 5 m / s 之后, 壓降隨氣速變化幅度,這也是因?yàn)橐悍汉突蝿?dòng)。從圖 6 還可以看出,橫蕩 100 mm 和垂蕩 100 mm 的壓降曲線均較靜止的壓降曲線偏低,數(shù)值上較靜止時(shí)平均小 20 Pa / m 左右,大差值為 60 Pa / m 左右, 認(rèn)為平蕩工況在一定程度上降低了填料層的壓降。分析認(rèn)為隨著噴淋量增加,填料層內(nèi)的液相負(fù)荷增加,這導(dǎo)致了晃動(dòng)對(duì)流體分布不均勻性的影響變大。當(dāng)液體在填料層內(nèi)隨著晃動(dòng)產(chǎn)生的加速度做不規(guī)則運(yùn)動(dòng)時(shí),這可能導(dǎo)致了氣體的通道發(fā)生改變,但這種規(guī)律并不能通過(guò)試驗(yàn)觀察到,需要對(duì)填料層流道的模擬進(jìn)行驗(yàn)證。
由圖 6( b) 可知,15 m3 / h 噴淋量時(shí)的耦合晃動(dòng)的濕塔壓降曲線與靜止時(shí)的壓降曲線不再呈線性變化,而是在氣速較大時(shí),曲線傾角,同樣曲線波動(dòng)程度更大。 在氣速接近液泛氣速時(shí),耦合晃動(dòng)形式和靜止時(shí)的壓降增幅均顯著,說(shuō)明較大幅度的耦合晃動(dòng)在近液泛氣速范圍內(nèi)對(duì)壓降的影響程度更大。 同時(shí)橫蕩 100 mm＋垂蕩 100 mm 以及兩種搖擺＋平蕩耦合工況的壓降曲線甚至略低于靜止的壓 降曲線。 而在較大氣速時(shí),橫搖 5° ＋縱搖 5°和橫搖范圍內(nèi)了填料層的壓降。 總體上較大幅度的搖擺耦合工況在一定氣速范圍內(nèi)填料層壓降,而平蕩＋平蕩和搖擺＋平蕩的耦合工況在一定氣速范圍內(nèi)減小了填料層的壓降,但這種影響作用有限。
2°＋縱搖 5° 耦合工況較靜止的壓降偏大,其在一定
2. 3 規(guī)整填料整體壓力云圖
用三維模型模擬得到填料塔縱向剖面的壓力分布云圖,如圖 7 所示。
由圖 7 可以看出,靜止工況時(shí)填料塔軸向上壓力基本呈帶狀分布,類(lèi)似于試驗(yàn)研究的線性變化規(guī)律。 從液體進(jìn)口開(kāi)始到填料段中部區(qū)域,塔內(nèi)壓力的變化是逐漸上升的;而從填料段中部到塔底出口處,塔內(nèi)壓力又呈現(xiàn)逐漸下降趨勢(shì)。 這是由于液體在進(jìn)入塔內(nèi)的初始階段保持一定的初速度,在液體向下流動(dòng)的過(guò)程中不斷受到填料所造成的阻力作用,使部分動(dòng)能轉(zhuǎn)化成壓能,壓力逐漸上升。 當(dāng)液體流動(dòng)到冷模塔中段某個(gè)區(qū)域時(shí),液體動(dòng)能與壓能的轉(zhuǎn)化達(dá)到一個(gè)平衡狀態(tài),此時(shí)壓力達(dá)到峰值。 在塔段的下半部分,塔底出口處的表壓為 0,壓力峰值區(qū)域與塔底出口區(qū)域產(chǎn)生一定的壓力差;對(duì)于各單自由度晃動(dòng),冷模塔內(nèi)的壓力分布在塔徑方向上出現(xiàn)一定偏移,沿晃動(dòng)方向的塔器側(cè)壁面高壓區(qū)域的范圍,壓力層呈帶狀分布的特征變得模糊,部分晃動(dòng)工況下的壓力甚至不再呈帶狀分布。 這也與試驗(yàn)得到的晃動(dòng)時(shí)壓降波動(dòng)程度的結(jié)論一致。
2. 4 規(guī)整填料流道內(nèi)壓力云圖
對(duì)于整個(gè)塔器來(lái)說(shuō),晃動(dòng)對(duì)壓降影響不大,但是晃動(dòng)會(huì)使填料塔內(nèi)各壓力層之間的界限變得彎曲和模糊。 建立二維填料流道內(nèi)壓力分布模型,如圖 8 所示。 選取氣速為 1 m / s 時(shí)的壓力分布進(jìn)行分析。
由圖萬(wàn)8方可數(shù)知據(jù),靜止時(shí)的填料層流道內(nèi)壓力在豎直方向上基本呈帶狀分布,與三維模型的填料塔整體壓力分布一致。 在晃動(dòng)工況下,流道內(nèi)壓力分布總體上呈帶狀分布,但在壓力層分界處附近,壓力的分層變得模糊,甚至出現(xiàn)了塊狀分布,或在流道一側(cè)壓力較高,另一側(cè)壓力較低的現(xiàn)象,特別是橫搖 5° 時(shí),這種現(xiàn)象更加明顯,而垂蕩 100 mm 則幾乎與靜止時(shí)沒(méi)有區(qū)別。 這是因?yàn)閾u擺晃動(dòng)時(shí)塔體傾斜,使得液相在流道內(nèi)飛濺、破碎,并聚集于低側(cè)面,液膜變厚,另一側(cè)液膜變薄,從而氣體在液膜較厚的一側(cè)受阻力變大,壓降變大,而另一側(cè)則相反。 這也與試驗(yàn)研究的結(jié)論相呼應(yīng)。
結(jié)束語(yǔ)
(1) 單自由度晃動(dòng)工況對(duì)填料塔干塔和較小噴淋密度下的濕塔壓降基本無(wú)影響。 但在噴淋密度較大時(shí),各單自由度晃動(dòng)工況使填料塔壓降的波動(dòng)程度,弱化甚至打破了靜止時(shí)壓力在填料塔中的帶狀分布,甚至呈現(xiàn)塊狀式或區(qū)域式分布。
(1) 單自由度晃動(dòng)工況對(duì)填料塔干塔和較小噴淋密度下的濕塔壓降基本無(wú)影響。 但在噴淋密度較大時(shí),各單自由度晃動(dòng)工況使填料塔壓降的波動(dòng)程度,弱化甚至打破了靜止時(shí)壓力在填料塔中的帶狀分布,甚至呈現(xiàn)塊狀式或區(qū)域式分布。
(2)壓降沒(méi)有明顯影響。 平蕩＋平蕩、搖擺＋平蕩仍然對(duì)填料塔濕塔壓降影響不大,可忽略不計(jì);而搖擺＋搖擺耦合工況的晃動(dòng)幅度較小時(shí),其對(duì)填料塔的壓降影響不大,亦可忽略不計(jì);但搖擺＋搖擺耦合工況的晃動(dòng)幅度較大時(shí),特別是在噴淋密度也較大時(shí),填料層壓降增幅變大。 總體上壓降大小、趨勢(shì)與靜止時(shí)相差不大,但壓力分布的波動(dòng)程度較單自由度晃動(dòng)
(3) 噴淋密度較大時(shí)的平蕩以及搖擺＋ 平蕩兩種晃動(dòng)工況其壓降數(shù)值都略小于靜止工況下的壓降。
(4) 單自由度和兩自由度晃動(dòng)不會(huì)顯著影響整體壓降,但晃動(dòng)使填料層壓降的波動(dòng)程度,反映出填料層內(nèi)氣相流道的不穩(wěn)定,進(jìn)而反映出填料層上液膜的不穩(wěn)定及厚度不均影響傳質(zhì)的穩(wěn)定、高效進(jìn)行。
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